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第六讲凸轮机构及其设计

（一）凸轮机构的应用和分类
一、凸轮机构
1．组成：凸轮，推杆，机架。

2．优点：只要适当地设计出凸轮的轮廓曲线，就可以使推杆得到各种预期的运动规律，而且机构简单紧
凑。缺点：凸轮廓线与推杆之间为点、线接触，易磨损，所以凸轮机构多用在传力不大的场合。二、凸
轮机构的分类
1．按凸轮的形状分：盘形凸轮圆柱凸轮
2．按推杆的形状分
尖顶推杆：结构简单，能与复杂的凸轮轮廓保持接触，实现任意预期运动。易遭磨损，只适用于作用力
不大和速度较低的场合
滚子推杆：滚动摩擦力小，承载力大，可用于传递较大的动力。不能与凹槽的凸轮轮廓时时处处保持接
触。
平底推杆：不考虑摩擦时，凸轮对推杆的作用力与从动件平底垂直，受力平稳；易形成油膜，润滑好；
效率高。不能与凹槽的凸轮轮廓时时处处保持接触。
3．按从动件的运动形式分（1）往复直线运动：直动推杆，又有对心和偏心式两种。（2）往复摆动运
动：摆动推杆，也有对心和偏心式两种。
4．根据凸轮与推杆接触方法不同分：
（1）力封闭的凸轮机构：通过其它外力（如重力，弹性力）使推杆始终与凸轮保持接触，（2）几何形
状封闭的凸轮机构：利用凸轮或推杆的特殊几何结构使凸轮与推杆始终保持接触。①等宽凸轮机构②等
径凸轮机构③共轭凸轮
（二）推杆的运动规律
一、基本名词：以凸轮的回转轴心为圆心，以凸轮的最小半径为半径所作的圆称为凸轮的基圆，
Or0r0
称为基圆半径。推程：当凸轮以角速度转动时，推杆被推到距凸轮转动中心最远的位置的过程称为推
程。推杆上升的最大距离称为推杆的行程，相应的凸轮转角称为推程运动角。回程：推杆由最远位
置回到起始位置的过程称为回程，对应的凸轮转角称为回程运动角。休止：推杆处于静止不动的阶段。
推杆在最远处静止不动，对应的凸轮转角称为远休止角；推杆在最近处静止不动，对应的凸轮转角称为近
休止角二、推杆常用的运动规律
1．刚性冲击：推杆在运动开始和终止时，速度突变，加速度在理论上将出现瞬时的无穷大值，致使推
杆产生非常大的惯性力，因而使凸轮受到极大冲击，这种冲击叫刚性冲击。
2.柔性冲击：加速度有突变，因而推杆的惯性力也将有突变，不过这一突变为有限值，因而引起有限冲
击，叫柔性冲击。
3.掌握等速运动规律和等加速等减速运动规律的推程的速度、位移、加速度的方程：
推杆运动规律——推杆在推程或回程时，其位移s、速度v和加速度a随时间t变化的规律。

3.1多项式运动规律般表示为：

2
C+Cδ+Cδ+⋯+Cδ
012n
1）一次多项式运动规律（等速运动规律）

推程：δ/δ
s=h0
ωδ
v=h/0

a=0

图7-7

回程：δ/δˊ)ωδ
s=h(1-0v=-h/0a=0
图示为其推程运动线图。由图可知，有刚性冲击。

2）二次多项式运动规律（等加等减速运动规
律）
推程增速段：s=2hδ/δ
202
2
v=4hωδ/δ
02

22
ω/δ
a=4h0

推程减速段：s=h-2h（δ-δ）/δ
0202

2
ω（δ-δ）/δ
v=4h00

a=-4hω/δ由图知，有柔性冲击。
202
（3）五次多项式运动规律

10h315h46h5

34
其位移方程式为：s=0005
既没有柔性冲击，也没有刚性冲击。

2.2三角函数运动规律

（1）余弦加速度运动规律（又称简谐运动规律）推程

运动方程式为

sh[1cos(/)]/2
0

vhsin(/)/2
00

ahcos(/0)/20
222

回程运动方程式
为

sh[1cos(/')]/2
0
hsin(/')/2'
00
hcos(2/2'2)/2'
22020

由图知，亦有柔性冲击，只是冲击的次数有所减

少。

（2）正弦加速度运动规律（又称摆线运动规律）

推程运动方程式为sh[(/)sin(2/)/2]
00
vh[1cos(2/)]/
00
υωδ
a2h2)/=2h/
max
sin(2/002
2
回程运动方程式

为

a=6.28hω/δ
max0

图7-11

))/2
sh[1(/'0sin(2/'0

')1]/'
vh[cos(2/00

22
2/')/2'
a2hsin(200
由图知，既没有刚性冲也没有柔性冲击。
击，
常见题型：

1.（15分）设一对心直动尖顶推杆盘形凸轮机构推杆的行程h16mm，推程运动角0120。试分
别绘出等速运动规律、等加速等减速运动规律和余弦加速度运动规律在推程段的推杆位移线（s）图；并
简述该三种运动规律对凸轮机构产生的冲击情况；若凸轮以等角速度逆时针回转，基圆半径

r030mm，试以余弦加速度运动规律绘出在推程段的凸轮轮廓曲线。（山科2009）2.

山科2010）

3.（15分）