热辐射基本定律及物体的辐射特性.ppt

第七章热辐射基本定及物体的辐射特性§7-1热辐射的基本概念2.电磁波谱电磁辐射波谱当热辐射投射到物体表面上时，一般会发生三种现象，即吸收、反射和穿透，如图7-2所示。图7.2物体对热辐射的吸收反射和穿透对于大多数的固体和液体：
对于不含颗粒的气体：
对于黑体：
镜体或白体：
透明体：反射又分镜反射和漫反射两种
1.黑体概念
黑体：是指能吸收投入到其面上的所有热辐射能的物体，是一种科学假想的物体，现实生活中是不存在的。但却可以人工制造出近似的人工黑体。辐射力E：
单位时间内，物体的单位表面积向半球空间发射的所有波长的能量总和。(W/m2)；
光谱辐射力Eλ：
单位时间内，单位波长范围内(包含某一给定波长)，物体的单位表面积向半球空间发射的能量。(W/m3)；E、Eλ关系:3.黑体辐射的三个基本定律及相关性质图7-6Planck定律的图示(2)Stefan-Boltzmann定律(第二个定律)：(3)黑体辐射函数黑体辐射函数:定义：球面面积除以球半径的平方称为立体角，单位：sr(球面度)，如图7-8和7-9所示：图7-8立体角定义图图7-9计算微元立体角的几何关系定义：单位时间内，物体在垂直发射方向的单位面积上，在单位立体角内发射的一切波长的能量，参见图7-10。(6)Lambert定律(黑体辐射的第三个基本定律)图7-10定向辐射强
度的定义图图7-11Lambert定律图示§7-3实际固体和液体的辐射特性上面公式只是针对方向和光谱平均的情况，但实际上，真实表面的发射能力是随方向和光谱变化的。因此，我们需要定义方向光谱发射率，对于某一指定的方向(,)和波长对上面公式在所有波长范围内积分，可得到方向总发射率，即实际物体的定向辐射强度与黑体的定向辐射强度之比：对于指定波长，而在方向上平均的情况，则定义了半球光谱发射率，即实际物体的光谱辐射力与黑体的光谱辐射力之比这样，前面定义的半球总发射率则可以写为：对应于黑体的辐射力Eb，光谱辐射力Eb和定向辐射强度L，分别引入了三个修正系数，即，发射率，光谱发射率()和定向发射率()，其表达式和物理意义如下实际物体的光谱辐射力与黑体的光谱辐射力之比：漫发射的概念：表面的方向发射率()与方向无关，即定向辐射强度与方向无关，满足上诉规律的表面称为漫发射面，这是对大多数实际表面的一种很好的近似。图7-15几种金属导体在不同方向上的定向发射率()(t=150℃)图7-16几种非导电体材料在不同方向上的定向发射率()(t=0~93.3℃)前面讲过，黑体、灰体、白体等都是理想物体，而实际物体的辐射特性并不完全与这些理想物体相同，比如，(1)实际物体的辐射力与黑体和灰体的辐射力的差别见图7-14；(2)实际物体的辐射力并不完全与热力学温度的四次方成正比；(3)实际物体的定向辐射强度也不严格遵守Lambert定律，等等。所有这些差别全部归于上面的系数，因此，他们一般需要实验来确定，形式也可能很复杂。在工程上一般都将真实表面假设为漫发射面。图7-14实际物体、黑体和灰体的辐射能量光谱本节中，还有几点需要注意
将不确定因素归于修正系数，这是由于热辐射非常复杂，很难理论确定，实际上是一种权宜之计；
服从Lambert定律的表面成为漫射表面。虽然实际物体的定向发射率并不完全符合Lambert定律，但仍然近似地认为大多数工程材料服从Lambert定律，这有许多原因；
物体表面的发射率取决于物质种类、表面温度和表面状况。这说明发射率只与发射辐射的物体本身有关，而不涉及外界条件。上一节简单介绍了实际物体的发射情况，那么当外界的辐射投入到物体表面上时，该物体对投入辐射吸收的情况又是如何呢？本节将对其作出解答。1.投入辐射：单位时间内投射到单位表面积上的总辐射能
2.选择性吸收：投入辐射本身具有光谱特性，因此，实际物体对投入辐射的吸收能力也根据其波长的不同而变化，这叫选择性吸收3.吸收比：物体对投入辐射所吸收的百分数，通常用表示，即图7-17和7-18分别给出了室温下几种材料的光谱吸收比同波长的关系。图7-18非导电体材料的光谱吸收比同波长的关系根据前面的定义可知，物体的吸收比除与自身表面性质的温度有关外，还与投入辐射按波长的能量分布有关。设下标1、2分别代表所研究的物体和产生投入辐射的物体，则物体1的吸收比为图7-18给出了一些材料对黑体辐射的吸收比与温度的关系。图7-19物体表面对黑体辐射的吸收比与温度的关系灰体法，即将光谱吸收比()等效为常数，即=()=const。并将()与波长无关的物体称为灰体，与黑体类似，它也是一种理想物体，但对于大部分工程问题来讲，灰体假设带来的误差是可以容忍的；
谱带模型法，即将所关心的连续分布的谱带区域划分为若干小区域，每个小区域被称为一个谱带，在每